综上所述,我们得到类光测地线方程可表为: \left\{ \begin{array}{} \frac{d^2u}{d \varphi ^2}+u-\frac{3R}{2}u^2=0\\ u[0]=\frac{1}{r_0} \\ u'[0]=\pm \sqrt{\frac{c^2\left(1-\frac{R}{r_0}\right)^2}{r_0{}^2v_{\varphi 0 }^2}-\frac{1-\frac{R}{r_0...
类光测地线 主站 番剧 游戏中心 直播 会员购 漫画 赛事 下载客户端 登录 开通大会员 大会员 消息 动态 收藏 历史记录 创作中心 投稿 我们必须挖洞才能登山 关注发消息 主页动态投稿42合集和列表3 关注数 528 粉丝数 17 TA的视频40更多 最新发布 最多播放...
最后考虑共轭点的存在性,设时空 \left(M,g\right) 满足类光收敛条件: 对于任意类光矢量 K 满足R_{ab}K^{a}K^{b}\geq0, 起于q 点的类光测地线汇的某条曲线 \gamma\left(v\right) 在点\gamma\left( v_{1} \right) 处的膨胀 \theta_{1}<0, 试证曲线在 \gamma\left( v_{1} \right) 到...
类光测地线方程是Rindler时空的一个重要特性,它描述了在这种时空中光线的行为。 在Rindler时空的坐标系中,类光测地线的方程通常被写作: dφ/dτ = cosh(η) dχ/dτ = sinh(η) 其中,φ和χ是Rindler时空的坐标,τ是测地线的参数(在这种情况下,它等于光在真空中传播的距离除以光速c),η是Rindler时空的...
类时测地线和类光测地线都是广义相对论中的概念，二者区别如下：类时测地线是描述在爱因斯坦的广义相对论中，四维时空（时空）中的曲线，其切矢类时。换句话说，类时测地线在参数化的形式下最短或最长。类光测地线则是描述在爱因斯坦的广义相对论中，带有度规的流形上，满足测地线方程的曲线，其切矢是...
光走的路线只是类光测地线,任何只受引力的物体走的路线都是测地线。只不过光线上ds²=0,其他测地线ds²≠0而已。 只受引力的抛物体飞行过程就是四维弯曲时空中的测地线。 之所以日常地球上抛物体运动路线看上去...
类光测地线遵循的一般性原则是，至少在测地线上的某一点，满足k[eRa]bc[dkf]kbkc不等于0的条件。这个条件被称为类光一般性条件，它是类光测地线特性的重要组成部分。这个一般性条件的核心在于，它确保了类光测地线上存在至少一个点，其张量表达式不为零，这对于理解类光现象的几何特性至关重要。
《类光测地线的变分和动态黑洞的熵》是田贵花创作的论文。副题名 外文题名 论文作者 田贵花著 导师 赵峥指导 学科专业 理论物理 学位级别 d 2003n 学位授予单位 北京师范大学 学位授予时间 2003 关键词 类光测地线 变分 黑洞 熵 加速度 馆藏号 P14 唯一标识符 108.ndlc.2.1100009031010001/T3F24.002561060 馆...
光走类光测地线,所以固有时为0不能作为参考系 但是,如果放弃时间基矢类时的要求,我们可以构造一种特殊的光子共动系[1] 这种坐标系由 2 类光基矢和 n−2 个类空基矢组成: 考虑闵式时空 ds2=−dt2+dx2,我们选内外向类光矢量 (∂∂T)a=(∂∂t)a+(∂∂x)a 和(∂∂X)a=−(∂...