综上所述,我们得到类光测地线方程可表为: \left\{ \begin{array}{} \frac{d^2u}{d \varphi ^2}+u-\frac{3R}{2}u^2=0\\ u[0]=\frac{1}{r_0} \\ u'[0]=\pm \sqrt{\frac{c^2\left(1-\frac{R}{r_0}\right)^2}{r_0{}^2v_{\varphi 0 }^2}-\frac{1-\frac{R}{r_0...
综上,我们搞定了需要用到的Raychauduri方程,接下来考虑具体情形: 考虑起于 q 点的类光测地线汇,这样 q 点处的横向曲线是独点线 q, 其切矢量也就是分离矢量为切空间的零元,即 Z^{m}|_{q}=0 前文的结果可以直接拿来,线汇上的分离矢量场即雅可比场满足测地偏离方程, 即雅可比方程 \frac{d^{2}}{...
并且史瓦西坐标时是其仿射参数，此时类光测地线方程便为\begin{cases} t=\beta+t_{0}\\ r=3M\...
类光测地线方程是Rindler时空的一个重要特性,它描述了在这种时空中光线的行为。 在Rindler时空的坐标系中,类光测地线的方程通常被写作: dφ/dτ = cosh(η) dχ/dτ = sinh(η) 其中,φ和χ是Rindler时空的坐标,τ是测地线的参数(在这种情况下,它等于光在真空中传播的距离除以光速c),η是Rindler时空的...
将(9)式两边对进行求导，可得：这时应满足的初值条件为：综上所述，我们得到类光测地线方程可表为：
类光测地线汇的Raychauduri方程及其共轭点的两个存在性证明 只看楼主收藏回复 命运终点 吧主 15 送TA礼物 1楼2023-11-19 17:34回复 命运终点 吧主 15 2楼2023-11-19 17:36 回复 命运终点 吧主 15 3楼2023-11-19 17:37 回复 登录百度账号 下次自动登录 忘记密码? 扫二维码下载贴吧客户端 下载...
【求助】请问这里的类..这个答案应该是如小吧言用球坐标系求解,然后再换到直角系下...文献后面有说这个解是线性化的(linearized geodescis)抱歉我一开始没注意...而且这个geodesics解是按照有质量
测地线运动 | 测地线运动这个概念对于理解物体如何穿越爱因斯坦广义相对论预言的弯曲时空至关重要,简单来说,测地线代表着物体在没有外部力的情况下所沿着的路径,类似于平坦时空中的直线。然而,在存在大质量物体的情况下,时空会变得弯曲,而测地线运动则反映了这种弯曲。