实际上宇称算符以及坐标算符是可以有共同本征态得。这种共同本征态的存在,意味着物理系统既满足空间反射对称性,又在坐标空间中有明确的表现。在实际操作中,我们可以通过解薛定谔方程来求解这些本征态;分析这些态所对应的物理意义。在一维情况下;坐标算符的本征态是位置的定态波函数,宇称算符的本征态则是正负反射对称的...
先看左边。对于某个态|ψ⟩,经动量算符作用后变成另一个态p^|ψ⟩,用坐标本征态左乘才会得到一个数(关于坐标的函数),即⟨x|p^|ψ⟩. 对于右边,微分算符同样不能直接作用于态矢,而是作用于态矢在坐标表象下的表示,即ψ(x)=⟨x|ψ⟩,函数经微分后仍是一个函数。
共同本征态函数 测不准关系 一.量子力学的算符基本对易关系记称，如两算符对易,满足.常用的对易关系式 1.坐标算符之间的对易关系 结论：坐标分量算符之间是对易的——2.动量各分量之间的对易关系 同理：结论：动量各分量之间是对易的——3.坐标与动量算符的对易关系①动量分量和它所对应的坐标之间的对易关系...
其中的 \hat x,\hat y,\hat z 并不是坐标算符,而是单位向量的三个分量,即 \hat x,\hat y,\hat z\equiv \frac xr,\frac yr, \frac zr 对Y_{1,\pm1} 进行线性组合就可以得到只正比于 x 和之正比于 y 的本征函数: \begin{align*} &Y_{1x}\equiv\frac{1}{\sqrt 2}(-Y_{1,1}+Y_{...
坐标位置的本征态和算符各是什么? 收藏回复 59.66.187.* rt,位置上面感觉有点乱,求个明确的解释. 1楼2009-01-04 12:39回复 dayback 黑体辐射 1 xδ(x-x0)=x0δ(x-x0) 禁言|2楼2009-01-04 19:20 回复 登录百度帐号 下次自动登录 忘记密码? 扫二维码下载贴吧客户端 下载贴吧APP看高清直播...
我们知道厄密算符的本征函数是完备的,所以可以通过其本征函数系进行所谓的线形叠加(这里我们先说分立表象)来表示,例如我们曾经在一维无限深方势阱里所探讨的如何表示势肼里粒子的波函数(态)一样,但是我们注意到,在探讨的时候,我们依旧选取的是坐标表象下的能量本征函数。划重点。