在一维导热微分方程中,考虑的物体是沿一个固定方向延伸的细长物体,如一根细棒或一根导线。假设物体的长度为L,以x轴表示其位置坐标,物体的温度分布函数为T(x, t),其中t表示时间。根据导热定律,物体内部不同位置上的温度变化率与热量传递的速率成正比。这可以用下面的微分方程来描述: ∂T/∂t = α∂²T...
Boundary condition: u(1,t)=0;u(2*pi,t)=0 2. 内部热沉,初始温度正弦分布,稳态时分布为抛物型; Alpha=1;q=-100;k=10; 1≤x≤2*pi;0≤t≤3; Initial condition: u(x,0)=sin(x) Boundary condition: u(1,t)=0;u(2*pi,t)=0 3. 内部热源,初始温度正弦分布,稳态时分布为抛物型; Alpha...
直角坐标系下一维非稳态无内热源导热问题的导热微分方程式 第一类边界条件:τ>0,t w =f w (x, τ) 第二类边界条件:τ>0, 第三类边界条件:τ>0,【判断题】登记账簿是会计人员运用复式记账的原理,将数量繁多的会计凭证分门别类地在账簿上进行连续、完整地记录和反映各项经济业务的一种专门方法。账簿记录所提...
一维、稳态、常物性的由内热源导热微分方程表达式可以用Fourier热传导定律表示,假设传热方向为x轴方向,温度场T(x)为关于位置x的函数。该微分方程表示在稳态条件下,热量从内热源沿一维方向传导。根据Fourier热传导定律,热流密度(单位时间内通过单位横截面积的热量)与温度梯度成正比,即:q = -k * ...
相关知识点: 试题来源: 解析 解:一维代入微分方程式为 0 x dx dt xxA dx d 4、 常数。 解:有内热源空心圆柱体导热系数为常数的导热微分方程式为
为了描述这个热量传递的过程,科学家们建立了一个数学模型——一维非稳态导热微分方程。这个方程就像一把钥匙,能打开导热现象的“黑箱”。它的基本形式是这样的: frac{partial T{partial t = alpha frac{partial^2 T{partial x^2。 2.1各个符号的含义 别急,这里头的符号并不复杂。(T)代表温度,(t)是时间,(x...
计算传热学-一维导热微分方程的离散.pdf,计算传热学基础 Xi’an University of Technology 西安理工大学水利水电学院动力工程系 2015年春季学期 Hydraulicturbine 提要 绪论 流动与传热问题的物理与数学描述 计算区域与控制方程的离散化 一维导热问题 多维导热问题 一维与多
一维稳态导热 One-dimensionalsteady-stateconduction物体温度不随时间而变•有内热源 Withheatgeneration d2tΦ+=02λdxd2t=02dx ⋅ •无内热源 Withnoheatgeneration 1通过平壁的导热 Heatconductionthroughaplanewall 1.1第一类边界条件 Constantsurfacetemperature热导率为常数,λ=constant•微分方程 Heatequation...
一维常物性无源对流导热微分方程数值解(大概) 计算传热学第一次大作业 1 Taylor级数展开法 1.1 网格划分 Taylor级数展开发的网格划分使用外点法 1.2 离散方程表达式 ρudϕdx=Γd2ϕdx2(1)\rho u\frac{d\phi}{d x}=\Gamma \frac{d^{2}\phi}{dx^{2}}\tag{1}ρudxdϕ=Γdx2d2ϕ(...
dt/dτ=a(d²t/dx²)