在全空间积分,第二项为0;而对于产生静磁场的稳恒电流有ddt∭ρdV′=−∫∫◯j→⋅dS→′⇒∇′⋅j→=−∂∂tρ(r→′)=0故第一项也为0,故∇⋅A→=0符合库仑规范。 再解齐次方程∇2A→=0即可,这时我们需要静磁场的唯一性定理。
静磁场唯一性定理是一个电磁领域术语。我们假设磁场空间为一封闭曲面S所包围。如果S有限，则给定S面上的切向磁感应强度Bτ，以与高斯定理一致；如果S无限，则要求BS趋于0。其次，设磁介质各向同性，磁导率已知但允许出现非均匀性，以及在不同磁介质界面处出现间断。最后，设导体中传导电流的分布已知。在这种情况下，...
在自然界中,存在着各种各样的磁场,其中静磁场是一种常见而重要的存在。接下来,我们将对静磁场进行详细的解释。 磁场是由磁物质产生的一种力场。当物体具有磁性时,它就会生成一个磁场。磁场可以用磁力线表示,磁力线在空间中形成了一种特定的分布形态。静磁场是指在某一时刻不随时间变化的磁场。 那么,静磁场有何...
上一节我们分享了静电场中的电位(电势),类似,静磁场中也有相应的磁矢位和磁标位。 1、静磁场的场方程 我们再来回顾一下,前面在分享源和旋、通量和环量的时候,静磁场的场方程: 2、磁矢位 有恒等式: 又: 所以有: 也就是说对于一个散度为零的矢量,可以用另一个矢量的旋度来表示,即存在一个矢量A且其旋度...
静磁场
根据静磁场的环路定理可知, 其中为的边界 , 如果回路上链环着电流 , 即存在电流穿过所围成的曲面, 此时有, 那么相当于经典力学中非保守力场 , 于是就无法引入磁标势. 不过在许多实际静磁场问题中 , 我们不需要求出整个空间中的磁场分布 , 只需要...
静磁场总能量 W=\frac{1}{2}\int_\infty\vec{B}\cdot\vec{H}\mathrm{d}V =\frac{1}{2}\int_{V}\vec{A}\cdot\vec{J}_f\mathrm{d}V \\ 上式右边仅对总(磁)能量有意义,不能把(\vec{A}\cdot\vec{J}_f)/2看作能量密度,因为磁场的能量分布于整个磁场内,而不仅仅存在于电流分布的区域。
1.磁场线:静磁场的磁力线是闭合曲线,从南极指向北极,形成环绕磁体的磁场。 2.磁感应强度:磁感应强度(B)是描述磁场强弱的物理量,单位是特斯拉(T)。 3.磁力:磁场中的物体会受到磁力的作用,磁力的大小与物体所带电流的大小和方向有关。 4.磁场的方向:磁场的方向由磁力线的方向确定,磁力线指示了磁场的方向。 5....
2)假设导体中的电流保持不变,各回路的磁链发生了变化,也就意味着系统中有一个外源并且对导体做了功,外源做的功为: 在电流不变的过程中,磁能的增量为: 则: 也就是磁场力对导体做的功,消耗的这部分能量来自于外源。 6、总结 我们来总结前面对研究静磁场的整个过程:...