广义动量算符为 它们是系统的正则变量。由于不同自由度不该互相影响,则这些算符的等时对易关系为: 在量子场论中,为了平等处理时间与空间,时间与空间坐标都应作为量子场算符 的参数。场论讨论的是无穷多个自由度的系统,每一个空间点上的 都是一个广义坐标。为了从有限个自由度过渡到无穷多个自由度,我们现将空间...
场论中正则同规范,类比于规范场,规范变换。 发布于 2022-04-19 20:30 量子理论 赞同1 条评论 分享喜欢收藏申请转载 写下你的评论... 1 条评论 默认 最新 刘洋 作者 读翻译文献要注意看原文用词,量子力学中常提正规,正规化等为normal,normalized相互之间含义大有不同,要注意...
经典场论的不足之处主要包括两方面:一是克莱因-戈登场存在负能与负几率的困难,二是经典场不能描述粒子的产生与湮灭现象,为了克服这两方面的困难,人们将经典场量子化,由此得到了量子场。 人们通常采用的量子化方法有两种。一是正则量子化,另一种是路径积分量子化,在这里我们将采用正则量子化方法。 3.1 如前所述...
经典场论 诺特定理 正则量子化 实标量场 复标量场 一些补充 归一化系数 卡西米尔效应 复标量场的诺特流 LYBNB 量子场论是狭义相对论和量子力学的结合, 是在 Minkowski 空间上讨论的, 即 R4 上赋予度量 g=diag(1,−1,−1,−1). ∂2=∂0∂0−∇2, 有的文献会把 ∂2 写成◻. abuse ...
是角频率。第一项是动能项,第二项是势能项。在量子力学中,把坐标与动量这对共轭量视为厄米算符,满足正则对易关系: 现在构造两个非厄米的无量纲算符: 称为湮灭算符, 称为产生算符。两者互为对方的厄米共轭算符。两者的对易关系为: 用这两个算符来反表示坐标和动量算符: ...
标志着我们对经典场论理解的深化，现在可以自豪地宣告，【经典场论】的学习阶段已经圆满结束。接下来，我们将进入全新的篇章——量子化Klein-Gordon场论。通过类比已知的非相对论量子力学（NRQM），我们将探讨如何从等时量子化对易条件出发，成功量子化Klein-Gordon场，这是迈向量子场论的重要一步。
步骤三：替换成场算符 在经典场论中，场（例如电磁场）是时空的一个函数，描述了空间中每一点的物理量...
是复标量场的质量。 与 线性独立,是两个独立的变量。考虑到: 代入拉格朗日方程就可以得到场算符与它的厄米共轭都满足克莱因-高登方程: 可以将复标量场分解成两个实标量场的组合: 经过简单的运算后,拉格朗日量化为: 可以知道,复标量场的拉格朗日量等于两个质量相同的实标量场的拉格朗日量之和。
我的理解是题主认为因为二者正则对易关系的来源不同，所以难以通过单纯的非相对论极限手段来从量子场论...
这种做法叫正则量子化。 在量子力学中,单粒子波函数 的平面波解为: 由于: 可见,能量与动量算符分别为: 组合起来,四维动量算符是: 平面波解可表达为 则: 也就是说,这个平面波解描述四维动量为 的粒子。 现在在量子场论中讨论。设实标量场具有平面波解: ...