铁电体具有自发极化且极化方向可反转,反铁电体相邻偶极子反向排列导致宏观无净极化;反铁电体的双电滞回线、高储能密度、高介电常数及击穿场强使其适合大功率储能电容器。 (1)铁电体与反铁电体的区别:- **结构极化**:铁电体内部偶极子同向排列,具有自发极化,存在净极化;反铁电体相邻偶极子反平行排列,宏观极化相互抵...
铁电体具有自发极化且电畴内偶极矩同向排列,反铁电体相邻偶极矩反向排列导致宏观极化强度为零;反铁电体具有高储能密度和低剩余极化特性,适合快速充放电且能量损耗小。 1. **铁电体与反铁电体的区别**: - **铁电体**:晶体中电偶极矩自发同向排列,形成稳定极化方向,具有双电滞回线,存在剩余极化(撤去外电场后...
然而,低的反铁电-铁电相变场和伴随的大磁滞损耗降低了能量密度和可靠性。 该研究在相场模拟的指导下,提出了一种新的策略,通过引入非极性或极性成分来抑制反铁电体中的反极性有序。实验表明,这种方法有效地调节了反铁电-铁电相变场,同时降低了磁滞损耗。在基于PbZrO3的薄膜中,实现了创纪录的高能量密度189 J cm-...
这与纯NaNbO3在高电场作用下诱导产生的铁电相在电场撤销后无法返回到初始反铁电相有关,即反铁电-铁电相变具有不可逆性。从晶体结构和能量角度而言,纯NaNbO3中由于反铁电P相和铁电Q相的自由能非常接近,两者常常共存于基体中。在高电场下,...
2025年1月29日,清华大学、松山湖材料实验室和卧龙岗大学的大佬们在《Nature》上发表了一篇研究论文,直接给反铁电体的能量存储性能开了“外挂”💥! 现在各种尖端电气和电子设备都在追求小型化、集成化,这就特别需要电容器能快速充放电,还得有高能量密度和效率。反铁电体因为自身的反平行偶极结构,本来在高性能能量...
铁电体E-P曲线为双电滞回线,具有剩余极化(Pr)和矫顽场(Ec);反铁电体E-P曲线在低场呈线性,高场出现双环,无剩余极化。区别在于铁电体存在Pr和Ec,反铁电体无Pr且偶极子反平行排列。 1. **铁电体E-P曲线**:典型双电滞回线特征。电场E增大时,极化P沿曲线上升;E降为零时存在剩余极化(Pr),需反向电场(矫顽...
解析 二者区别:铁电体是单电滞回线,反铁电体是双电滞回线。当施加电场撤除即E=0时,铁电体还保持较大的剩余极化,而反电体当E=0时极化同时消失。 由于铁电体存在剩余极化,大部分输入的能量被储存在材料中,只有很小一部分释放出来,非铁电体不存在剩余极化,输入能量的绝大部分以电能形式释放出来。
与传统的氧化物陶瓷相比,分子反铁电材料具有结构易剪裁设计、组装可控、绿色无污染等特点而受到越来越多的关注。目前,大多数分子反铁电体的实际应用仍然受制于材料的居里温度低、极化强度小等不足,发展增强相变能垒和提升居里温度的设计策略...
基于以上策略,展示了由铁电体PbTiO3与反铁电体PbSnO3[PbTi1-xSnxO3]、PbHfO3[PbTi1-xHfxO3]和PbZrO3[PbTi1-xZrxO3]制备的铁电-反铁电固溶体中广泛存在的极性斯格明子纳米畴,并为三种系列固溶体构建了极性斯格明子纳米畴成分相图,揭示了其中极性斯格明子纳米畴的稳定区域。进一步研究发现在电场作用下可以实现对...
这种现象主要表现为两个相互平行的电滞回线,分别对应于正向和反向极化状态。反铁电体双电滞回线的出现与反铁电材料的特殊结构和性能有关,例如具有自发极化和反铁电有序等特性。这种现象在一定程度上可以提高反铁电材料的应用性能,例如在储能、电容器和非易失性存储器等领域具有潜在的应用价值。