通过TEM可观察到在纳米线上原位形成的Ru-Ru2P非均相纳米颗粒,进一步通过HRTEM可以明显地观察到Ru和Ru2P之间的异质界面,该界面被白色虚线标记出来,图像显示Ru和Ru2P区域的平均晶格条纹间距分别为0.236和0.232 nm,分别对应于Ru(100)晶面和Ru2P(112)晶面。证实了Ru-Ru2P异质结构的形成。 要点三:Ru-Ru2P的
利用相差校正的高角度环形暗场扫描透射电镜(AC-HAADF-STEM)获取RuNP@RuNx-OFC/NC的原子分辨率信息,如图2e所示,样品中出现了三种典型的晶面间距为0.203(Ⅰ)、0.213(Ⅱ)和0.234 nm(Ⅲ)的晶格条纹,分别对应于六方Ru的(101)、(002)和(100...
通过HRTEM观察到Cr-RuO2的(110)和(101)晶面间距分别为0.335 nm和0.264 nm,较未掺杂RuO2明显增大,证实晶格畸变。X射线光电子能谱(XPS)显示Cr3+成功掺入RuO2晶格,导致Ru 3d轨道结合能正移,表明电子从Ru向Cr转移。电化学测试表明,Cr-RuO2在0.5 M H2SO4中达到10 mA cm?2电流密度仅需180 mV过电位,低于商用R...
图2c为Ru纳米颗粒的高分辨率TEM(HR-TEM),晶格条纹间距分别为0.206、0.234和0.206 nm,可分别归因于六方晶钌的{011}, {110}, and {101}面(JCPDS 06-663)。图2d为Ru@GnP的亮场(BF),高角度环形暗场扫描透射电子显微镜(HAADF-STE...
HAADF-STEM图表明,P, Mo-Ru@PC的原子排列顺序为ABABAB…的六方密堆相(hcp)结构,且图中清晰晶格条纹对应于Ru的(101)和(100)晶面。此外,由于P和Mo的掺杂,使P, Mo-Ru@PC的晶格间距大于纯相hcp Ru。单个纳米颗粒的EDX线扫描和mapping图表明了Mo和P成功掺杂到了Ru的晶体结构中。
a)不同晶面下InSnRuO2的快速傅里叶反变换(IFFT)结果。b,c)(110)和(101)切面的HRTEM和相应的GPA图像,x方向(εxx), y方向(εyy)和xy方向(εxy)的应变张量图。d) InSnRuO2、Ru粉末和RuO2的XANES光谱。e) InSnRuO2的WT-EXAFS信号。f) InSnRuO2的实验和拟合EXAFS结果。 a)在0.5 m H2SO4中不同温...
纳米颗粒呈现短粗的外形,没有显著的晶体形状,长轴方向长度约为20 nm,进一步的HRTEM观测[图2(C)]发现纳米颗粒结晶性良好,沿长轴晶面的晶格间距为0.305 nm,与XRD结果对应.扫描透射电子显微镜高角环形暗场(STEM-HAADF)图[图2(D)]中纳米颗粒亮度均匀,没有明显可辨认的Ni,Ru纳米晶.由于Ce的原子序数大于Ni和Ru,导致...
通过TEM可观察到在纳米线上原位形成的Ru-Ru2P非均相纳米颗粒,进一步通过HRTEM可以明显地观察到Ru和Ru2P之间的异质界面,该界面被白色虚线标记出来,图像显示Ru和Ru2P区域的平均晶格条纹间距分别为0.236和0.232 nm,分别对应于Ru(100)晶面和Ru2P(112)晶面。证实了Ru-Ru2P异质结构的形成。 要点三:Ru-Ru2P的电子...
图2c为Ru纳米颗粒的高分辨率TEM(HR-TEM),晶格条纹间距分别为0.206、0.234和0.206 nm,可分别归因于六方晶钌的{011}, {110}, and {101}面(JCPDS 06-663)。图2d为Ru@GnP的亮场(BF),高角度环形暗场扫描透射电子显微镜(HAADF-STEM)图像和能量色散谱仪(EDS)元素映射,这进一步证实了Ru纳米颗粒在GnP(Ru@GnP)...
通过TEM可观察到在纳米线上原位形成的Ru-Ru2P非均相纳米颗粒,进一步通过HRTEM可以明显地观察到Ru和Ru2P之间的异质界面,该界面被白色虚线标记出来,图像显示Ru和Ru2P区域的平均晶格条纹间距分别为0.236和0.232 nm,分别对应于Ru(100)晶面和Ru2P(112)晶面。证实了Ru-Ru2P异质结构的形成。