FLUENT精典案例#350-WORKBENCH二维翼型RAE2822仿真 01案例介绍 翼型型号RAE2822,马赫数0.75,SST k-w湍流模型。压力远场条件,远场距离物面约15倍弦长。需要获取压力云图、表面压力分布曲线和流线图。 02网格情况 03主要仿真设置 1、稳态计算 2、SST k-w湍流模型 3、压力远场 4、初始化计算 残差曲线(收敛) 04基本...
图4 RAE2822翼型表面压力分布矢量(CASE 6) 图3展示了SU2求解器分别采用SA模型和SST模型计算的RAE2822翼型表面压力分布(Ma=0.729 AoA=2.31° Rec=6.5×106)。可以看到,SA、SST模型计算的压力分布与试验结果十分吻合。此外,两种模型的计算结果差异很小,仅在激波附近有较小差别。结果表明两种湍流模型都能较好地模拟RAE...
比较FLUENT 计算结果与实验值,如图所示。 [1] Cook, P.H., M.A. McDonald, M.C.P. Firmin “Aerofoil RAE 2822 - Pressure Distributions,and Boundary Layer and Wake Measurements Experimental Data Base for ComputerProgram Assessment”, AGARD Report AR 138, 1979 结束语:如果觉得本公众号还有那么一丁...
翼型压力系数分布与试验值比较 注:试验数据取自文献Cook, P.H., M.A. McDonald, M.C.P. Firmin “Aerofoil RAE 2822 - Pressure Distributions, and Boundary Layer and Wake Measurements Experimental Data Base for Computer Program Assessment”, AGARD Report AR 138, 1979 ” 注:本案例取自STAR CCM+随...
本案例模拟了在自由流马赫数为0.73情况下流过翼型RAE 2822的流动情况。攻角为2.79°,流动为二维可压缩(跨声速)流动。机翼弦长为1米,最大厚度D为0.121米。在横流方向和横向方向上,流动域跨越100个弦长。 计算域:机翼弦长1m,最大厚度0.121m 物质属性:物质密度为理想气体,粘度为1.983e-5kg/m-s,导热系数为0.0242 ...
对于RAE2822翼型,Cooke等进行了多种状态实验,本测试计算条件对应于Case 9,测量攻角为3.19○,由于风洞壁面干扰效应,修正后对应的计算攻角为2.79°[1]。 3.计算网格 图1RAE2822初始计算网格(粗网格) 图2RAE2822中等网格(上翼面和尾部加密网格) 图3RAE2822密网格(上翼面及激波附件的物面层继续加密) RAE2822初始计...
一、RAE2822翼型跨音速流分析 本例为可压缩流体分析。模型简化为二维、湍流、可压缩跨音速流分析。自由流马赫数0.725,攻角2.92°。自由流为亚音速流,在翼型的吸入侧变为超音速流。通过冲击波时是亚音速流。设计响应为升力系数和曳力系数。 本例为稳态、湍流、可压缩流分析。使用默认的Spalart-Allmaras湍流模型和理想...
目前可供开放使用的超临界翼型风洞试验数据来源主要有AGARD-AR-138-1979(共7个)、AGARD-AR-303-1994(共8个单段翼型、2个多段翼型)和NASA超临界翼型族[31]等;这些风洞试验数据,有的可用于CFD“自由来流”计算对比研究,有的则只适用于“风洞试验情形”模拟。...
RAE2822翼型跨声速绕流的CFD计算 专业:工程力学 学号:*** 姓名:** 指导老师:** *** 2015/4/12 问题描述: 模型:RAE2822翼型 来流条件:Ma∞=0.729,α=2.31° 计算状态: (1)无粘绕流(欧拉方程、无附面层网格)。 (2)至少3种不同湍流模型计算粘性绕流(同一带附面层网格,y+≈30)。 (3)采用S-A湍流模...
1、RAE2822翼型跨声速绕流的CFD计算摘 要:使用ANSYS对RAE2822翼型进行网格划分,之后导入fluent中进行计算。通过对不同的模型和不同边界层网格的计算,采用控制变量的方法分组比较分析,并将计算结果中的压力系数与试验数据以及组内数据进行对比分析,以验证FLUENT计算结果的准确性。关键词:RAE2822,控制变量,ANSYS,FLUENT引言...