此外，考虑到金属氧化物的相对论效应，作者采用了双数值原子轨道加d极化（DNP）基组和DFT半核赝势（DSSP）来提高模型的计算精度。为了更好地描述范德瓦尔斯（vdW）和远距离相互作用，作者采用了Tkatchenko Scheffler（TS）方法，并且还在该计算中采用了自旋极化。结果与讨论 图1. 气体分子和MoTe2模型结构 MoTe2和气体分...
此外,考虑到金属氧化物的相对论效应,作者采用了双数值原子轨道加d极化(DNP)基组和DFT半核赝势(DSSP)来提高模型的计算精度。为了更好地描述范德瓦尔斯(vdW)和远距离相互作用,作者采用了Tkatchenko Scheffler(TS)方法,并且还在该计算中采用了自旋极化。 结果与讨论 图1. 气体分子和MoTe2模型结构 MoTe2和气体分子(NH3...
此外,考虑到金属氧化物的相对论效应,作者采用了双数值原子轨道加d极化(DNP)基组和DFT半核赝势(DSSP)来提高模型的计算精度。为了更好地描述范德瓦尔斯(vdW)和远距离相互作用,作者采用了Tkatchenko Scheffler(TS)方法,并且还在该计算中采用了自旋极化。 结果与讨论 图1. 气体分子和MoTe2模型结构 MoTe2和气体分子(NH3...
也应当了解的是,色散校正是一大类方法,除DFT-D之外还有很多其它的色散校正方法,诸如TS、XDM、VV10、vdW-DF、MBD等等,只不过DFT-D是最最流行、被支持最广泛而且也是最便宜的。其它的各种色散校正方法笔者在北京科音中级量子化学培训班(http://www.keinsci.com/workshop/KBQC_content.html)里会专门讲。 原则上说...
( 2 * pi *n/L)); % 汉宁窗长度 L u= sin ( 2 * pi *f0*n*Ts)* 2 /L; % 离散时间正弦 u_win=win.*u; % 加窗正弦 x= 2 *[u_win zeros( 1 ,NL)]; % 加窗的零填充正弦 X = fft(x,N); % 离散光谱通过 DFT Xmag= abs (X); X k= 0 :N -1 ; % 频率指数 f= k*...
1.1D数字信号的FFT及频谱分析 给定如下式(1)所示的1D连续信号: 1)设采样频率 =1000Hz,对信号 进行离散化,并画出一个周内的信号振幅随时间变化的波形图。 2)对离散信号 进行傅立叶变换,分别画出频谱中心化及有效频率范围(不含负频)2种方式下的幅值( )随频率 变化的分布图,要求纵横坐标正确标注物理量和单位...
首先,OH- 对 BHET 的酯碳进行亲氧核攻击,形成过渡态 TS-1。然后,形成一个四面体中间体,羟基氧和四面体碳的键长从 2.103 Å 减小到 1.450 Å。随着2-羟基乙氧基-1-酸酯进一步脱离,四面体羟基上的氢转移到2-羟基乙氧基-1-酯上,乙二醇和4-((2-羟基乙氧基)羰基...
在步骤 i 中,Et3SiH 最初吸附在 Co 位点上,Cu 上有 OH,随后 OH 直接攻击 Si 原子,Si-H键断裂并形成 Si-OH键,能量势垒低至 0.03eV(IM-a1 至 TS-a1),并以 1.94eV 的强放热反应(IM-a1 至 IM-a2,反应 a1)。同时,CoH 中间体在硅羟基的形成过程中被转化...
同时，金属吸附质配位被削弱，即在状态iii和TS-1中的活性弯曲CO2*在状态iv中转化为非活性线性CO2*。在催化循环的后半部分的状态vi中，CO和O2只能存在于两个相邻的VO位点上。活性OCOO*物种的形成是无障碍的，随着Cu-O载体配位位点的打开，自发形成Cu-C吸附质配位，如状态vii所示。在越过TS-2形成第二个CO2之后...
为了准确处理氧化中间体和催化长距离范德华相互作用，在TS方案中使用DFT + D方法进行色散校正。两个数值轨道组加上轨道偏振函数(DNP)被选择处理核电子。为了保持高质量结果和高计算成本之间的平衡，空间的全局轨道被截断为4.4 Å。基于Monkhorst-Pack方法，使用3×3×1 k点网格采样布里渊区域。对于几何优化，...