费米子对易关系,也叫反对易关系,指的是在描述一组费米子时,它们的波函数中任意两个费米子的对易子是反演对称的,即交换两个费米子位置后就会多出一个负号。这个关系是基于费米统计原理的,因为费米子不能占据相同的量子态,所以它们的波函数必须具有反对称性。这个关系在描述原子的电子运动、高能物理、凝聚态物...
正如Jordan和Wigner想到的,如果我们用的是反对易子而不是对易子来进行二次量子化,正式这个选择给出了费米子与不相容原理。布偶过对于费米子,它们没法凝聚咱没法给一个启发式的论证,应该没有费米子场算符满足半经典情况。(当然超导里的费米子对可以) 当然上面正则或反正则对易关系都可以类比过来: [ψn,ψm]...
它们满足下面的反对易关系: 其中是反对易子。 与玻色子不同的是,对于费米子的正规序,每当重新排序引起两个算符的前后顺序发生变化时,需要额外引入一个负号。 例子 1. 最简单的例子是: 由于算符已经按正规序排列,所以其正规序就是它本身。反过来,若是产生算符排列在后面,则如前文所说,其正规序需要引入一个负号...
此时应该叫定理了），举个简单例子a†为某个fermion mode的产生算符，由反对易关系{a†,a†}=0...
首先你对费米子的反对易关系有误解。费米子的反对易关系是｛f，f｝=｛f*，f*｝=0，｛f，f*｝=...
一般来说，玻色子被定义为满足对易关系的或定义为自旋整数的；费米子被定义为反对易的或自旋半整数的...
一般来说，玻色子被定义为满足对易关系的或定义为自旋整数的；费米子被定义为反对易的或自旋半整数的...
因为这是它们的定义，自旋和对易关系的联系是被推导出来的，叫做自旋统计定理。
你也可以直接从产生/湮灭算符的对易/反对易直接定义玻色子/费米子的多粒子态。当然就不那么直观了，也...
假如两个玻色子或费米子的广义坐标对调两次，很显然系统的表达式是不会变的。这个对调算符的本征值的...