事实上,程函方程可以通过麦克斯韦方程推导出来。 首先,我们来看看麦克斯韦方程中的一组方程——法拉第电磁感应定律和安培环路定律。它们描述了电场和磁场之间的相互作用,包括了电磁波在空气中的传播。对于介质中的传播来说,需要考虑介质中的电荷和电流对电磁波的影响。 通过应用麦克斯韦方程和位移电流密度的概念,可以得到...
上述方程是光在各向异性介质中的程函方程(光纤上述方程是光在各向异性介质中的程函方程光纤色散方程)色散方程 光在各向同性介质中的程函方程(光纤色散方程光在各向同性介质中的程函方程光纤色散方程)光纤色散方程 [∇(k0ϕ(r))]2=ε(r)µ(r)ω2=k2(r)非磁性光学介质，方程简化：非磁性光学介质，方程简化：...
光在各向同性介质中的程函方程(光纤色散方程)222[(k(r))](r)(r)k(r)0 非磁性光学介质，方程简化：[(r)]2(r)n2(r)(r)n(r)【物理意义】：空间中任何一点的光波的相位变化率与该点的折射率大小成正比。•上述程函数方程，当已知折射...
系统标签: 光线 方程 折射率 推导 空线 exp 1-422[()]()()()rnnϕϕ = =rrrvvvv()()ddrnnrdSdS= rr程函方程光线方程0000000000()(()exp[()])[()]exp[()])[()()]exp[()][()()]exp[()]EEikEikikEikikEikϕϕϕϕϕϕ=−ѴѴ=−−−ѴѴ −−Ѵrrrrrrrrrr...
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程函方程 [(rv)]2n2(rv)(rv)n(rv)光线方程 d(ndrr)n(rr)dSdS 1 E(r)(E0(r)exp[ik0(r)])[E0(r)]exp[ik0(r)])ik0[(r)E0(r)]exp[ik0(r)]ik0[(r)E0(r)]exp[ik0(r)]r r EB/t 短波长极限-几何光学近似：波长趋于零，导致波矢项大 ik0[(r)E0(r)]exp[ik0(r)]iH0(r)]...
程函方程 [(rv)]2n2(rv)(rv)n(rv)光线方程 d(ndrr)n(rr)dSdS 1 E(r)(E0(r)exp[ik0(r)])[E0(r)]exp[ik0(r)])ik0[(r)E0(r)]exp[ik0(r)]ik0[(r)E0(r)]exp[ik0(r)]r r EB/t 短波长极限-几何光学近似：波长趋于零，导致波矢项大 ik0[(r)E0(r)]exp[ik0(r)]iH0(r)]...
()]kHEkEH rrrrrr同理得到方程组非零解得条件:系数行列式为零00()0()kk rr上述方程是光在各向异性介质中的程函方程(光纤色散方程).32220[(())]()()()kk rrrr非磁性光学介质,方程简化:光在各向同性介质中的程函方程(光纤色散方程)22[()]()()()()nn rrrrr【物理意义】:空间中任何一点的光波的相位变化...