电磁场与电磁波中七个矢量的散度、旋度和边界条件分析.pdf,电磁场与电磁波中七个矢量的散度、旋度和边界条件分析 E D 《电磁场与电磁波》中共涉及到了七个矢量,它们是电场强度矢量 ,电位移矢量 , B H P M J 磁感应强度矢量 ,磁场强度矢量 ,极化强度 ,磁化强度 和电流
方法一的思路是,首先这是一个高度对称的电荷系统,我们可以直接使用高斯定理、利用对称性求解电场,因为在对称性下,积分式可以被简化为四则运算。接着我们解一个有两个变量的方程,得到电场的分布E=f(R). 方法二的思路是,首先这是一个高度对称的电荷系统,电场分布也即电位移矢量分布,我们可以直接使用电位移矢量的另...
以及磁化矢量的切向分量的边界条件: \[\widehat n \times {\overrightarrow M _1} - \widehat n \times {\overrightarrow M _2} = {\overrightarrow J _{mS}}\] 5.7 磁场的镜像理论 略 5.8 磁化曲线和磁滞 对于导磁材料的B-H关系,一般都是非线性的,这个关系绘制成的曲线就是磁化曲线。这个过程...
1、 构成方程HB 基本方程表示: S 0dSB(磁通连续原理)0 B I l lH d (安培环路定律)JH 恒定磁场的性质是有旋无源恒定磁场的性质是有旋无源, ,电流是激发磁场的涡旋源。电流是激发磁场的涡旋源。 3.3 恒定磁场的基本方程恒定磁场的基本方程 、 分界面衔接条件分界面衔接条件 nn BB 21 KHH 2t1t 分界面衔接...
对E H场，采用算子概念 <f1,Tf2>=<Tf1,f2>, 对称算子 <f1,Tf2>=-<Tf1,f2>, 反对称算子 梯度...
电位移矢量D的旋度和..我发现课本上就没有出现过过D的旋度和H的散度,一直都是D的散度和H的旋度。本来我一直以为D的旋度和H的散度都为0,因为它们和E,B是倍数关系,但我今天突然发现在电场强度E的边界条件证明发现,它推导用的
59、有限区域内,任意矢量场由矢量场的在有限区域内,任意矢量场由矢量场的散度散度、旋度旋度和和边界条件边界条件(即矢量场在有限区域边界上的分布)唯一确定,并且可以表示为(即矢量场在有限区域边界上的分布)唯一确定,并且可以表示为一无旋矢量场和一无散矢量场的叠加,即:一无旋矢量场和一无散矢量场的叠加,即:...
5.4本节要点 电磁场能量 坡印廷定理和坡印廷矢量 时变电磁场的唯一性定理1.(Poynting’stheorem) 设V内既没有电荷也没有电流,充满线性、各向同性的导电媒质,区域内的电场和磁场分别为E和H,电场在其中引起的传导电流为J= E,此传导电流在体积内引起的功率损耗为VE,H , , VEJVPd 方程得第和再应用恒等式2Maxwe...
单位矢量，e x e，y ez 任意矢量A在直角坐标系下的表达式任意矢量在直角坐标系下的表达式 A=Axex+Ayey+Azez 长度元矢量 dl=dlxex+dlyey+dlzez 长度元 dlx=dx 面积元 dly=dy dlz=dz 体积元 单位矢量 eρ e ez 任意矢量A在直角坐标系下的表达式任意矢量在直角坐标系下的表达式 A=Aρeρ+Ae+Azez 长...