(1)边界条件:束缚态的边界条件为lim|x|→∞ϕ(x)=0,散射态根据特定条件不同,边界条件也不同。 (2)能量本征值:束缚态的本征值为离散的,散射态的本征值为连续的。 (3)本征函数的归一化:束缚态可以归一化,散射态不可以归一化。 接下来,我们来介绍一下连续方程 首先回顾一下概率密度:ρ(x,t)=|ψ(x...
1.存在一个势场，使得粒子受到束缚；2.粒子的能量低于势场的顶峰，以避免逃逸；3.粒子的波函数在无穷远处趋于零，以保证波函数的归一化；4.满足相应的边界条件，如在有限空间内满足定态薛定谔方程的边界条件。这些条件共同作用，使得粒子在势场中形成束缚态。
质量为μ的粒子在中心力场)=-a中运动,证明,存在束缚态的条件为0s2,再进一步证明在E~0附近存在无限多条束缚态能级
百度试题 结果1 题目一个物理体系存在束缚态的条件是什么?相关知识点: 试题来源: 解析 不考虑粒子内部自由度,宇称算符是否为线性厄米算符?为什么?
他有非零解的必要充分条件是系数行列式为零: (16) 他称为永久方程,展开后得到 (17) 因为,故由得到 (18) 方程(18)为超越方程。 (19) 为此,令 我们在同一坐标系中画出 (共有个) 由式(19)l立即得到 这就是半无限深势阱中粒子的能量,它随的变化取分立的值。 束缚态共有个。特别是,当X取最小值,体系...
时,束缚态条件式(2)、式(3)均得到满足。 因此,最终结论为:半壁无限深势阱存在束缚态的条件严格应为 或 由一维半壁无限深势阱存在束缚态的临界情况推广到有限深势阱的情形(图3), 图3 一维有限深势阱示意图 同理,用图解法,参考文献[1]中给出有限深方势阱中...
(2)通过改变Q的范围,从而1/4圆与η=ξtanξorη=−ξctgξ交点的个数就会变化,这样束缚态能级的条数就会改变。这就是形成多少个束缚态能级的充要条件。 (3)上述图片中的η=ξtanξorη=−ξctgξ与ξ的交点为空心态。因为η>0,ξ>0. ...
(2)由此证明存在束缚态必要条件为r|V(r)|dr≥(3取试探基态波函数中=e利用变分法来存在束缚态充分条件4)对于以下中心势场利用2(3)求束缚条件(a-Va(r-a
解方程的一个小技巧。因解需同时满足两个函数，解就是两曲线的交点。