时的常曲率度规称为德西特度规, 时则称为反德西特度规。其流形亦称为德西特时空和反德西特时空。
这就是不稳定性的证明：莫斯基迪斯展示了，当他在反德西特时空中加入一个极小的物质时，黑洞必然会形成。然而，根据定义，反德西特时空的曲率在任何地方都是一致的，这意味着它不能容纳像黑洞这样扭曲空间的物体。“如果你扰乱了反德西特时空，并且等待足够长的时间，” 莫斯基迪斯说，“你最终会得到一个包含黑洞的全...
他们发现AdS3的渐近对称性正好给出了二维共形场对称性的Virasoro代数,并且给出了著名的Brown-Henneaux关系 , 其中c为二共形场的中心荷,G为三维引力常数, 为德西特半径。AdS3中的渐近对称性可以通过下面方式实现。首先,AdS3的解可以写成Fefferman-Graham...
这是不稳定性的证据：莫斯基迪斯证明，当他在一个反德西特时空中加入哪怕是极少量的物质，一个黑洞就会不可阻挡地形成。然而，根据定义，反德西特时空到处都有均匀的曲率，这意味着它不能容纳像黑洞这样扭曲空间的物体。莫斯基迪斯说：“如果你扰乱反德西特时空并等待一段足够长的时间，你就会得到一个不同的几何图形...
我们研究了在德西特(de Sitter, dS)时空中,由于宇宙视界的存在导致的量子叠加的退相干效应。通过使用弯曲时空上的量子场论的代数方法,我们推导出了标量场情况下纠缠粒子期望数的精确表达式。这个表达式建立了退相干与局部两点关联函数之间的关系。具体来说,我们分析了由位于dS时空中心的局地观察者进行的量子叠加。我们在...
•与平直时空中的电磁场有何不同 •对于deSitter时空中的QED有何影响 思路 •德西特时空的对称群是O(1,4) •O(1,4)也必定是麦克斯韦方程组对称群的子群 •实际上,麦克斯韦方程组的对称群是共形群O(2,4),但是 这里不予考虑 •电磁场构成了李代数so(1,4)的表示空间(so(1,4)-模) ...
本文首先从$Ads$时空的定义出发,由极大对称、常曲率与德西特时空三个方面论证$Ads$时空的性质。再进一步去描述$Ads$时空中经典自由粒子的运动和量子自由粒子的运动。 Anti-deSitter Spacetime(Ads) Adsd+1是一个d+1维具有负曲率常数的极大对称性的时空,是具有负宇宙学常数的爱因斯坦方程的最大对称真空解。这是一个...
这个想法始于1997年，当时高级研究所的物理学家Juan Maldacena发现了量子理论中一种广为人知的共形场论（conformal field theory, CFT）和广义相对论中一种特殊的时空反德西特空间（anti–de Sitter space, AdS）之间的对偶关系。这两种理论似乎是截然不同的——CFT理论中不包含任何引力，而AdS空间中包含了广义相对论...
反德西特空间理论最直接和最出名的应用是弦理论中的ADS/CFT的共形场对偶理论。1997年弦理论物理学家胡安.马尔达西那创造性地提出了ADS/CFT对偶理论。他认为:四维时空中的量子场理论描述的相互作用力等价于五维反德西特时空中弦理论描述的几何纠缠效应,即量子场的流代数描述与弦理论李群几何描述等价的。 未完待续。©...
当Tμν=0时, 我们可以得到三组常曲率解:Λ>0,解得的度规gμν称为de Sitter(dS)时空;Λ<0,解得的度规称为Anti-de Sitter(AdS)时空;当然Λ=0的解就是我们熟悉的Minkovski时空。 各种AdSd+1坐标形式 AdSd+1时空可以用下面d+1维超曲面描述:X02+Xd+12−∑i=1dXi2=L2 ...