基本方程:海森堡运动方程是量子力学的基本方程之一,它与薛定谔方程在描述量子系统时具有等价性,但视角不同。在海森堡绘景中,系统的状态是固定的,而物理量的测量值随时间变化;而在薛定谔绘景中,系统的状态随时间变化,而物理量的测量值是固定的。 描述量子态变化:该方程能够描述量子态随时间的...
海森堡运动方程的基本形式 海森堡运动方程的数学表达式为: [ \frac{d}{dt}A(t) = \frac{1}{i\hbar}[A(t), H] ] 其中,(A(t)) 代表物理量算符,(H) 是系统的哈密顿量,而 (\hbar) 则是普朗克常数除以 (2\pi)。这一方程清晰地表明,算符 (A) 的时间变化率与其和哈密顿量的对易关系紧密相连。以...
这个方程给出了受遗传影响的运动物体的运动情况,并且能够准确地描述物体的运动变化,以及它可能会遇到的小摩擦等等。 海森堡运动方程涉及到三个基本概念:位置、时间和加速度。它用于描述物体在空间中的运动状态,给出了物体在运动中每隔一定时间所达到的位置和加速度,即: 位置=位置0 +动距离+间乘以速度变化 加速度=...
五、海森堡运动方程 经典物理中,对不是时间显函数的 ,有由此,根据Dirac的量子化规则便得海森堡运动方程。但在海森堡运动方程中 可以无经典对应,例如自旋算符也满足 (但 不能写成q 和p的函数) 即经典力学可由对应关系 推出,反之却不然 A , A q p ,classicaldAA Hdt...
于是海森堡运动方程为: \frac{d\hat{A^{(H)}}}{dt}=\frac{1}{i\hbar}[\hat{A^{(H)}},\hat{H}]\tag{2.2.1} 证明如下: \frac{d\hat{A^{(H)}}}{dt}=\frac{\partial U^{\dagger}}{\partial t}A^{(S)}U+U^{\dagger}A^{(S)}\frac{\partial U}{\partial t}\\=\frac{-1}...
应用时间演化算符 U(t)= exp(i可得含时间动量算符 P(t) = U(t)* P(0)U(t)。再对时间微分，易得 -ih（d/dt)P(t) = P(t)H(P,X)-H(P,X)P(t)= [P(t),H(P,X)]。这是著名的海森堡运动方程。
海森堡运动方程 五、海森堡运动方程 dA(H)dt 1i [A(H ),H ]经典物理中，对不是时间显函数的Aq,p，有 dAA,H dt classical 由此，根据Dirac的量子化规则便得海森堡运动方程。但在海森堡运动方程中A可以无经典对应，例如自旋算符 也满足 dsidt 1ih si ,
这句话概括了海森堡运动方程的基本内容: F=ma 其中F代表施力大小,m代表物体的质量,a代表物体的加速量。 施力与物体的加速度是正比的,它们之间有着密切的关系。施力和加速度的大小可以用图形的形式表示出来。当施力的大小没有改变的时候,加速度也没有改变;当施力的大小改变的时候,加速度也会改变,它们之间有着线性...
这与经典运动方程看起来相同。我们看到x和p算子像它们的经典近似一样振动。 出于教学的原因,我们现在展示一个额外的由来。不解海森堡运动方程我们试图估计 我们记住一个非常有用的公式: G为厄密算符,λ是一个实数参数。 应用公式得到 右边的每一项可以被减少到x或p通过重复使用 ...
由薛定谔方程  ,定义海森堡绘景中的可观测量的形式为  . 然后由上式得到海森堡运动方程 (2) 相互作用绘景 考虑这样一个哈密顿量  , 它能被分成两部分  . 其中  不显含时间，并且由  所定义的本征右矢  ...